электрическое поле движущегося заряда

6.1. Магнитное поле движущегося заряда. Закон Био — Савара — Лапласа

Магнитная стрелка — не только прибор, регистрирующий внешнее магнитное поле, она сама является маленьким магнитом, создающим свое собственное поле. Значит, и виток с током должен создавать свое собственное магнитное поле, подобное полю стрелки. Следовательно, любой электрический ток в проводнике создает вокруг него магнитное поле. В частности, такое поле должен создавать движущийся электрический заряд.

Сейчас мы попробуем угадать, какое магнитное поле порождается зарядом q, движущимся со скоростью v (рис. 6.6). Отправной точкой нам послужит аналогия между электрическими и магнитными явлениями. Вспомним то, что мы уже знаем. Чтобы получить силу, действующую на заряд в электростатическом поле, мы умножаем величину заряда на вектор напряженности поля

1062clip image001

5clip image004

Рис. 6.6. Магнитное поле движущегося заряда

Чтобы получить силу Лоренца, действующую со стороны магнитного поля на движущийся заряд, мы тоже производим операцию умножения: векторно умножаем 49clip image006на магнитную индукцию

35clip image008

Применим тот же прием для угадывания магнитного поля движущегося заряда.

Электрическое поле покоящегося точечного заряда равно

34clip image010

Заменим q на вектор 49clip image006, электрическое поле — на магнитное, а операцию обычного умножения — на векторное умножение. Получаем

42clip image013

Мы не поставили здесь знака равенства, так как у нас не все в порядке с размерностью в левой и правой частях уравнения. Из выражения для силы Лоренца следует, что размерность магнитной индукции равна

29clip image015

Размерность же правой части уравнения равна

26clip image017

Чтобы размерности обеих частей совпали, правую часть надо разделить на квадрат какой-то скорости. Скорость частицы у нас уже использована, и остается единственная возможность — фундаментальная физическая постоянная, скорость света с

1063clip image001

Мы ввели здесь новую константу 1064clip image001, связанную с 137clip image003соотношением

000272

Ее называют магнитной постоянной; численное значение ее оказывается равным

000273

Конечно, выражение (6.2) получено лишь по аналогии и не может рассматриваться, как строго выведенное. Однако посмотрим, к каким следствиям оно приводит.

Возьмем элемент проводника 1066clip image001, по которому течет ток I (рис. 6.7). Направление вектора I 138clip image003, называемого элементом тока, совпадает с направлением тока в проводнике, то есть с направлением вектора 67clip image004дрейфовой скорости положительных зарядов.

000274

Рис. 6.7. Магнитное поле, создаваемое элементом тока

Полный заряд носителей тока в этом элементе равен dq = enSdl, где е — заряд носителей, n — их концентрация, a S — поперечное сечение проводника. Подставим этот заряд в выражение (6.2) и получим (рис. 6.8)

1067clip image001

Сила тока дается выражением

139clip image003

откуда, учитывая, что

93clip image005

1068clip image001

000275

Рис. 6.8. Направление вектора индукции магнитного поля

Вектор 1069clip image001проведен от элемента тока к точке наблюдения А. Соответственно, модуль вектора 140clip image003равен

1070clip image001

где 1016clip image001— угол между направлением данного элемента тока 1071clip image0011820 г. Био (рис. 6.9) и Саваром (рис. 6.10) и сформулированным Лапласом (рис. 6.11)

000276

Рис. 6.9. Ж. Био (1774–1862) — французский физик, геодезист и астроном

000277

Рис. 6.10. Ф. Савар (1791–1841) — французский физик

000278

Рис. 6.11. П. Лаплас (1749–1827) — французский математик, физик и астроном

Дополнительная информация

Закон Био — Савара — Лапласа определяет магнитную индукцию 50clip image011в любой точке магнитного поля, создаваемого постоянным электрическим током, текущим по проводнику любой формы (см. рис. 6.7). Для этого надо проинтегрировать соотношение (6.5) вдоль всего проводника. При этом магнитные индукции от различных элементов тока векторно складываются, то есть используется принцип суперпозиции для магнитных полей.

Источник

Формула света

Новая картина Мироздания

5.3

Электрическое поле движущегося заряда

Это тема подробно обсуждается и даже разжевывается в Берклеевском курсе физики. Но если вы расскажите об этом какому-нибудь профессору физики, то он сильно озадачится, а возможно, и не поверит вам.

1. Два заряда

Возьмём два заряда. Один неподвижный и закреплённый, второй – неподвижный, но готовый к движению. Пока всё неподвижно, действуют законы электростатики. Силы, действующие на заряды, равны и направлены друг на друга. То есть, лежат вдоль одной прямой, как того требует Третий закон Ньютона.

2.1

Затем мы придаём второму заряду скорость V.

В результате переходим от электростатики к электродинамике.

Чему равна сила, действующая на второй заряд?

В электродинамике, в самом общем виде, эта сила определяется уравнением Лоренца:

1.5

Первый заряд, оставаясь неподвижным, магнитное поле не создаёт, а его электрическое поле не изменяется. Поэтому в данном случае уравнение Лоренца переходит в Закон Кулона: сила, действующая на второй заряд, направлена СТРОГО на первый и обратно пропорциональна квадрату расстояния.

А чему равна сила, действующая на первый (закреплённый) заряд? И самое главное, КУДА она направлена?

Даже НИЧЕГО не зная о законах электродинамики, можно смело утверждать:

Эта сила будет направлена СТРОГО в то место, где находился второй заряд, до того, как мы его сдвинули. То есть, мы придали скорость второму заряду, а первый НИЧЕГО не «чувствует». Сила, действующая на первый заряд, направлена туда, где уже НЕТ второго заряда.

1.3

Сколько времени первый заряд будет НЕ В КУРСЕ, что мы сдвинули второй? Он будет не в курсе до тех пор, пока до него не дойдёт «информация». А информация не может распространяться быстрее света. Это и есть время задержки, оно равно: t = L/c. Здесь L – расстояние между зарядами (до того, как второй начал двигаться), с – скорость света. Только спустя это время первый заряд почувствует движение второго.

Почему это можно утверждать? Потому что в противном случае мы сможем передавать сигнал БЫСТРЕЕ света. Мы сможем сделать сверхсветовой телеграф! Двигая туда-сюда второй заряд и измеряя направление силы, которая действует на первый, мы можем передавать информацию. Если первый заряд будет СРАЗУ реагировать на движение второго, то информацию можно будет передавать с БЕСКОНЕЧНОЙ скоростью. А если первый заряд будет реагировать спустя время t 2. Третий закон Ньютона рулит

Итак, у нас есть два неподвижных заряда: нижний и верхний.

2.1

Сила, действующая на нижний заряд, направлена СТРОГО на верхний. И наоборот, сила, действующая на верхний, направлена СТРОГО на нижний.

В момент времени t(0) мы придали верхнему заряду скорость V.

1.3

Сила, действующая на верхний заряд, остаётся направленной строго на нижний, независимо от того, с какой скоростью и куда движется верхний заряд. Это следует из формулы Лоренца. Сила, действующая на нижний заряд, всё ещё направлена в то место, где находился верхний заряд в момент времени t(0). Эта сила изменит своё направление только спустя время t = L/c. Не раньше. В противном случае мы смогли бы передать информацию со сверхсветовой скоростью.

Проходит время задержки t = L/c. Куда теперь направлена сила, действующая на нижний заряд?

Так как верхний заряд движется с постоянной скоростью, то система НЕ ИЗЛУЧАЕТ. Поэтому Третий закон Ньютона должен выполняться. Это означает, что сила, действующая на нижний заряд, должна быть направлена СТРОГО на верхний. Неожиданный, но единственно возможный логический выход. В противном случае нарушатся законы сохранения импульса и момента импульса.

А каким образом нижний заряд «чувствует», где находится верхний? Ведь верхний заряд может двигаться на большом расстоянии от нижнего. Кроме того, если нет временной задержки для направления силы, действующей на нижний заряд, то должны возникнуть проблемы с теорией относительности. Открывается возможность передачи информации со сверхсветовой скоростью.

Забегая вперёд, скажу: передать информацию со сверхсветовой скоростью не получится, поэтому проблем с теорией относительности не возникнет. Что касается нижнего заряда, то он вообще НИЧЕГО не чувствует и даже понятия не имеет о том, где находится верхний заряд! Как же в таком случае он «угадывает» правильное направление на верхний заряд?

Давайте, постепенно во всём разберёмся.

Итак, верхний заряд движется с постоянной скоростью V. А нижний всё время «смотрит» на него. Если бы мы поместили нижний заряд в оболочку из жесткой резины, то нижний заряд делал бы попытки сдвинуться с места строго в сторону верхнего заряда. Если бы верхний заряд был видимый, а мы находились бы рядом с нижним зарядом, то мы видели бы верхний заряд с задержкой по времени. А нижний заряд «смотрел» бы на верхний с некоторым опережением относительно нашего видения. Потому что он «видел» бы верхний заряд БЕЗ задержки по времени. Мы видели бы видимое положение верхнего заряда в пространстве, а нижний заряд «видел» бы истинное положение верхнего заряда.

Пусть в момент времени t(1) кто-то резко изменил скорость верхнего заряда. Например, остановил его или повернул обратно или удвоил его скорость. Для определённости предположим, что некто повернул верхний заряд обратно с удвоенной скоростью. А вот теперь внимание!

Ни мы, находясь рядом с нижним зарядом, ни нижний заряд не способны заметить какое-либо изменение в движении верхнего заряда пока не пройдёт время t = L/c. Здесь L –расстояние между верхним и нижним зарядами в момент времени t(1). В противном случае некто, резко изменяя скорость верхнего заряда, смог бы передавать нам информацию со сверхсветовой скоростью. Поэтому и нам и нижнему заряду в течение времени t = L/c будет казаться, что НИЧЕГО не произошло.

В течение времени t = L/c мы будем видеть, как заряд продолжает своё первоначальное движение. Потом он доходит до точки, где некто развернул его обратно. Мы увидим, как заряд изменил своё движение на противоположное с удвоенной скоростью. Мы ВСЕГДА будем видеть истинное движение верхнего заряда, но с ЗАДЕРЖКОЙ по времени.

А что будет «видеть» нижний заряд? В момент времени t(1) нижний заряд будет «видеть» истинное положение верхнего заряда. Затем он будет продолжать «следить» за верхним зарядом КАК БУДТО тот продолжает первоначальное движение. Хотя верхний заряд уже будет двигаться в противоположном направлении. То есть нижний заряд будет «видеть» (делать попытки сдвинуться с места) верхний заряд там, где верхний заряд НИКОГДА НЕ БЫЛ.

2.2

Этот обман будет продолжаться в течение времени t = L/c. Теперь нам стало ясно, что нижний заряд не обладает телепатическими способностями! А затем, спустя некоторое очень короткое время, нижний заряд «угадает» истинное положение верхнего заряда и будет «смотреть» строго на него БЕЗ ВРЕМЕННОЙ ЗАДЕРЖКИ.

Все эти интересные выводы мы получили, маневрируя между двумя принципами.

Принцип 1. Нельзя передать информацию со сверхсветовой скоростью.

Принцип 2. Если нет излучения, то должен выполняться Третий закон Ньютона.

3. Поле движущегося заряда

Пусть заряд движется с постоянной скоростью достаточно долго. Как движется электрическое поле, которое он создаёт?

В предыдущем параграфе мы пришли к выводу, что сила, действующая на любой неподвижный заряд, будет направлена не на видимое положение движущегося заряда, а СТРОГО на его ИСТИННОЕ положение.

2.3

Даже заряды, находящиеся ОЧЕНЬ ДАЛЕКО, будут «видеть» наш движущийся заряд БЕЗ ЗАДЕРЖКИ ПО ВРЕМЕНИ. Вот, как это комментируется в «Берклеевском курсе физики» (фото 170с. из 2-го тома):

3.1

Это рис. 5.11, который упоминается в цитате:

3.2

Если мы образно сравним поле неподвижного заряда с ежом, у которого иголки – силовые линии направлены строго радиально, то движущийся с постоянной скоростью заряд похож движущегося ежа, все иголки которого движутся вместе с ним без задержки по времени. Силовые линии у движущегося с постоянной скоростью заряда, НЕ ИЗГИБАЮТСЯ, а расходятся (или сходятся) СТРОГО РАДИАЛЬНО:

3.41

Даже если этот заряд движется почти со скоростью света:

3.5

Другая картинка на ту же тему:

3.3

В «Берклеевском курсе физики» этот нетривиальный и даже парадоксальный вывод был сделан с использованием достаточно сложных уравнений. И было не вполне ясно, почему поле так себя ведёт. Мы получили этот вывод, НЕ ИСПОЛЬЗУЯ ни одной формулы. Мы маневрировали между двумя принципами (сохранение импульса и невозможность сверхсветовых сигналов). В результате стало ясно, почему поле так себя ведёт. Задержка в реакции есть. Иначе было бы можно передать сигнал быстрее света. Но если бы неподвижный заряд реагировал на видимое положение движущегося заряда, то нарушились бы законы сохранения импульса и момента импульса. Поэтому неподвижный заряд реагирует не на видимое положение движущегося заряда, а на его ВИДИМУЮ СКОРОСТЬ.

Можно, конечно, спросить, а почему не на видимое ускорение?

Если заряд ускоряется, значит, его энергия изменяется. Такой заряд взаимодействует с полем, ОБМЕНИВАЯСЬ с ним энергией и импульсом. То есть, энергия и импульс поля изменяются. Поэтому Третий закон Ньютона НЕ ВЫПОЛНЯЕТСЯ. И, значит, неподвижный заряд НЕ ДОЛЖЕН «видеть» истинное положение движущегося. А если ускорения нет, то и излучения нет. Поэтому Третий закон Ньютона выполняется, и неподвижный заряд «видит» истинное положение движущегося.

Итак, поле неподвижного заряда – это неподвижный «ёж», а поле движущегося с постоянной скоростью заряда – движущийся с такой же скоростью ёж.

А если заряд покоился, а затем мы его быстро ускорили до скорости V. Каким образом поле неподвижного заряда перейдёт в поле движущегося? И наоборот, заряд двигался с постоянной скоростью, а затем резко остановился. Как одно поле перейдёт в другое?

Попробуйте самостоятельно ответить на этот вопрос. А картинки, взятые из Берклеевского курса физики, вам в этом помогут.

Источник

Поле движущихся зарядов

presentation bg

Описание презентации по отдельным слайдам:

Описание слайда:

Поле движущихся зарядов
Электричество и магнетизм
Постоянный электрический ток

Описание слайда:
Описание слайда:

Количественная мера тока
Ток характеризуется силой тока I – скалярной величиной, численно равной количеству переносимого электричества q за единицу времени через поперечное сечение проводника: I=dq/dt.

Описание слайда:

Сила тока измеряется в амперах:
1А = 1Кл/1с.
Для постоянного тока: I=q/t.
Используется векторная величина – плотность тока: j = I/S,
где S – площадь поперечного
сечения проводника.

Единица плотности тока – ампер на метр в квадрате (А/м2)

Описание слайда:

Закон Ома
Из обобщения результатов многих измерений в проводниках из различных материалов Г.Ом вывел закон Ома, согласно которому сила тока в проводнике (на участке не содержащем источники тока) пропорциональна напряжению U и обратно пропорциональна его сопротивлению R

Описание слайда:
Описание слайда:

Последовательное и параллельное соединение проводников

U1 = IR1, U2 = IR2
U = U1 + U2 = I(R1 + R2) = IR

Описание слайда:
Описание слайда:

Расчет сложной цепи

Описание слайда:

Работа тока и мощность тока
Работа тока на участке цепи, совершаемая за время t, определяется как:
A = IUt = I2 Rt = U2t/R.
(1 Дж = 1Нм = 1 м2кгс-2)
Мощность тока на участке цепи равна:
N = A/t = IU = I2R = U2/R.
(1 Вт = 1 Дж/с = 1м2кгс-3)

Описание слайда:

Закон Джоуля–Ленца
Работа тока проявляется в превращении электрической энергии в механическую (например, в электродвигателе), в химическую (например, при выделении из раствора химически чистого компонента), во внутреннюю (например, при нагревании проводника).
Работа ΔA электрического тока I, протекающего по неподвижному проводнику с сопротивлением R, преобразуется в тепло ΔQ, выделяющееся на проводнике

Описание слайда:

Сторонние силы.
Для существования постоянного тока необходимо наличие в электрической цепи устройства, способного создавать и поддерживать разности потенциалов на участках цепи за счет работы сил неэлектростатического происхождения. Такие устройства называются источниками постоянного тока.
Силы неэлектростатического происхождения, действующие на свободные носители заряда со стороны источников тока, называются сторонними силами.

Описание слайда:

Цепь постоянного тока можно разбить на отдельные участки.
Те участки, на которых не действуют сторонние силы (т. е. участки, не содержащие источников тока), называются однородными.
Участки, включающие источники тока, называются неоднородными.

Описание слайда:

ЭДС
При перемещении электрических зарядов по цепи постоянного тока сторонние силы, действующие внутри источников тока, совершают работу.
Физическая величина, равная отношению работы Aст сторонних сил при перемещении заряда Q0 от отрицательного полюса источника тока к положительному к величине этого заряда, называется электродвижущей силой источника (ЭДС):
E
Электродвижущая сила, как и разность потенциалов, измеряется в вольтах (В).

Описание слайда:
Описание слайда:

Полная работа на неоднородном участке равна:

Величину U12 принято называть падением напряжения или просто напряжением на участке цепи 1–2
Для однородного участка напряжение равно разности потенциалов:

Описание слайда:

Но Δφcd = Δφba = – Δφab. Поэтому:
Закона Ома для неоднородной цепи или обобщенный закон Ома

Описание слайда:

При перемещении единичного положительного заряда по замкнутой цепи постоянного тока работа сторонних сил равна сумме ЭДС, действующих в этой цепи, а работа электростатического поля равна нулю.

Описание слайда:

Закон Ома для участка неоднородной цепи
где сумма всех э.д.с участка цепи

сумма всех сопротивлений участка цепи
Закон Ома для замкнутой цепи

Описание слайда:
Описание слайда:

Второе правило Кирхгофа можно сформулировать так: алгебраическая сумма произведений сопротивления каждого из участков любого замкнутого контура разветвленной цепи постоянного тока на силу тока на этом участке равна алгебраической сумме ЭДС вдоль этого контура.

Описание слайда:

Магнитное поле и его характеристики
Магнитное поле – это поле окружающее токи и постоянные магниты и оказывающее силовое воздействие на проводники с током и на постоянные магниты.
Важной особенностью магнитного поля является то, что оно действует, только на движущиеся в нем электрические заряды.

Описание слайда:

Вектор магнитной индукции
Для описания магнитного поля необходимо ввести силовую характеристику поля, аналогичную вектору напряженности электрического поля. Такой характеристикой является вектор магнитной индукции B который определяет силы, действующие на токи или движущиеся заряды в магнитном поле.

Описание слайда:

Определение направления вектора магнитной индукции
I
Аналогично силовым линиям в электростатике можно построить линии магнитной индукции, в каждой точке которых вектор B направлен по касательной.
n

Описание слайда:

Линии магнитной индукции всегда замкнуты, они нигде не обрываются. Это означает, что магнитное поле не имеет источников – магнитных зарядов. Силовые поля, обладающие этим свойством, называются вихревыми.
Картину магнитной индукции можно наблюдать с помощью мелких железных опилок, которые в магнитном поле намагничиваются и, подобно маленьким магнитным стрелкам, ориентируются вдоль линий индукции.

Описание слайда:

Единица измерения магнитной индукции
Единица измерения B называемая тесла (Тл), равна магнитной индукции однородного поля, в котором на плоский контур с током, имеющий магнитный момент
1 Ам2 действует максимальный вращающий момент, равный
1 Нм.
I
N
S
n
F
F

Описание слайда:
Описание слайда:

Индукция магнитного поля прямого тока I в точке на расстоянии R от этого тока определяется законом Био-Савара-Лапласа:
I
R

Описание слайда:

Напряженность магнитного поля
Векторную величину
Н = В/0, характеризующую зависимость магнитного поля в некоторой точке от силы тока и положения этой точки, называют напряженностью магнитного поля.

Описание слайда:

Принцип суперпозиции
Вектор магнитной индукции результирующего поля, создаваемого несколькими токами или движущимися зарядами, равен векторной сумме магнитных индукций складываемых полей, создаваемых каждым током или зарядом в отдельности.

Описание слайда:

Вычисление поля, создаваемого током, текущим по тонкому круговому проводнику
I
R
dl
dB, B

Описание слайда:

Магнитное поле внутри соленоида
N – число витков
l – длина соленоида
Магнитное поле внутри тороида
Поле вне тороида отсутствует

Описание слайда:

Закон Ампера.
Движение в магнитном поле проводника (элемента длиной dl) с током определяется силой Ампера:
dF= Idl,В.

Модуль силы вычисляется по формуле:
dF =IBdlsin
Для определения направления силы Ампера используют правило левой руки: если расположить ее так, чтобы линии индукции В входили в ладонь, а вытянутые пальцы были направлены вдоль тока, то отведенный большой палец укажет направление силы, действующей на проводник.

Описание слайда:
Описание слайда:

Вектор магнитного момента
Момент сил действующий на
рамку с током в магнитном поле:

Описание слайда:

Магнитный момент характеризует магнитные свойства контура с током. Поскольку М/I = ВS, а В определяет плотность линий магнитной индукции, то произведение ВS соответствует количеству линий, пронизывающих контур рамки, и всю совокупность линий называют магнитным потоком Ф сквозь этот контур. Выходящие линии считают со знаком «плюс», а входящие – «минус».

Описание слайда:

Поток вектора магнитной индукции. Теорема Гаусса для поля B
Потоком вектора магнитной индукции (магнитным потоком) через площадку dS называется скалярная физическая величина, равная
Для произвольной
поверхности S
S
Если B  S
B = BS

Описание слайда:

Единица магнитного потока
Единица магнитного потока вебер (Вб)
1 Вб магнитный поток, проходящий сквозь плоскую поверхность 1 м2, расположенную перпендикулярно однородному магнитному полю, индукция которого равна 1 Тл.
1 Вб = 1 Тлм2

Описание слайда:

Теорема Гаусса для поля B
Поток вектора магнитной индукции через замкнутую поверхность равен нулю:

Эта теорема отражает отсутствие магнитных зарядов и то, что линии магнитной индукции являются замкнутыми (не имеют ни начала, ни конца.

Описание слайда:

Магнитное поле движущегося заряда
B

r

По модулю:
Q

Описание слайда:

Если помимо магнитного
поля на движущийся заряд
действует электрическое поле E то
Действие магнитного поля на движущийся заряд. Сила Лоренца.
По модулю:
Сила Лоренца перпендикулярна скорости
и поэтому работы не совершает.

Описание слайда:

Если заряженная частица движется в однородном магнитном поле под действием силы Лоренца, а ее скорость  лежит в плоскости, перпендикулярной вектору B то частица будет двигаться по окружности радиуса R

Описание слайда:

Если скорость  частицы имеет составляющую || вдоль направления магнитного поля, то такая частица будет двигаться в однородном магнитном поле по спирали. При этом радиус спирали R зависит от модуля перпендикулярной магнитному полю составляющей ┴ вектора , а шаг спирали p – от модуля продольной составляющей ||.

Описание слайда:

Циркуляция вектора B магнитного поля в вакууме
Циркуляцией вектора B по заданному замкнутому контуру называется интеграл

Описание слайда:

Теорема о циркуляции вектора B
Закон полного тока для магнитного поля в вакууме:
Циркуляция вектора B по произвольному замкнутому контуру равна произведению магнитной постоянной 0 на алгебраическую сумму токов, охватываемых этим контуром:
I1
I4
I2
I3

Описание слайда:

Если циркуляция вектора E электростатического поля равна 0, т.е электростатическое поле является потенциальным, то циркуляция вектора B не равна 0 и такое поле называется вихревым.

Описание слайда:

Если Вы считаете, что материал нарушает авторские права либо по каким-то другим причинам должен быть удален с сайта, Вы можете оставить жалобу на материал.

placeholder

Курс профессиональной переподготовки

Библиотечно-библиографические и информационные знания в педагогическом процессе

placeholder

Курс повышения квалификации

Охрана труда

placeholder

Курс профессиональной переподготовки

Охрана труда

Найдите материал к любому уроку, указав свой предмет (категорию), класс, учебник и тему:

также Вы можете выбрать тип материала:

Общая информация

Международная дистанционная олимпиада Осень 2021

Похожие материалы

Present perfect

Present simple and present continuous

ЭКГ для ветеринарных врачей

Управление судном в водном потоке

Present continuous

Present perfect tense

Сиротство в Украине

Противоречат ли социальные цели экономическому развитию и экономическому росту

Не нашли то что искали?

Воспользуйтесь поиском по нашей базе из
5225571 материал.

Вам будут интересны эти курсы:

Оставьте свой комментарий

Авторизуйтесь, чтобы задавать вопросы.

placeholder

Минобрнауки намерено ввести углубленное изучение климата в вузах

Время чтения: 1 минута

placeholder

Треть школ и пятая часть детских садов в России являются инклюзивными

Время чтения: 1 минута

placeholder

В школе в Пермском крае произошла стрельба

Время чтения: 1 минута

placeholder

В Туве объявили каникулы в школах с 25 октября

Время чтения: 2 минуты

placeholder

Рособрнадзор оставил за регионами решение о дополнительных школьных каникулах

Время чтения: 1 минута

placeholder

В России объявлены нерабочие дни с 30 октября по 7 ноября

Время чтения: 2 минуты

Подарочные сертификаты

Ответственность за разрешение любых спорных моментов, касающихся самих материалов и их содержания, берут на себя пользователи, разместившие материал на сайте. Однако администрация сайта готова оказать всяческую поддержку в решении любых вопросов, связанных с работой и содержанием сайта. Если Вы заметили, что на данном сайте незаконно используются материалы, сообщите об этом администрации сайта через форму обратной связи.

Все материалы, размещенные на сайте, созданы авторами сайта либо размещены пользователями сайта и представлены на сайте исключительно для ознакомления. Авторские права на материалы принадлежат их законным авторам. Частичное или полное копирование материалов сайта без письменного разрешения администрации сайта запрещено! Мнение администрации может не совпадать с точкой зрения авторов.

Источник

Adblock
detector